Neoklassische Physik

Quantisierung und Geometrisierung haben zu einer faszinierenden, näherungsweise vereinheitlichten Theorie geführt, dem Standard-Modell. Eine supersymmetrische Vereinigung von ART und QFT ist allerdings erst im Bereich der Planckenergie von $10^{28}\, eV$ zu erwarten und damit astronomisch weit von den experimentell zugänglichen Energien bei $10^{12}\, eV$ entfernt. Aufgrund mangelnder empirischer Prüfbarkeit kommt der Sorgfalt beim Entwurf der Forschungsprogramme, ihrer ersten Prinzipien und der mathematischen Ausformulierung besondere Bedeutung zu.

Im Forschungsprogramm der klassischen Physik war die Natur selbst zum Gegenstand der Untersuchung auserkohren worden. Von der Beschreibung der Planetenbahnen durch Kepler bis hin zur Kosmologie Einsteins, ging es um ein rationales Verständnis der beobachtbaren Naturvorgänge. Die Natur wurde dabei als an sich seiend unterstellt, die unabhängig davon existierte, ob es Menschen gab, die sie untersuchten. Die Naturforscher folgten einer realistischen Weltsicht mit dem Ziel einer objektiven Erklärung der Naturereignisse. Die Grundvorgänge wurden als kausal und deterministisch geordnet angenommen. Die statistischen Methoden der Thermodynamik änderten nichts am Prinzip der Ordnung auch auf dem atomaren Beschreibungsniveau. Lediglich das menschliche Unvermögen, die astronomische Vielfalt in der Bewegung von 10²³ Teilchen zu verfolgen, zwang zu statistischen Mittelwertbildungen und Schwankungsberechnungen. Die makroskopischen Sterne, Planeten und Asteroiden konnten anhand ihrer Bewegungsverläufe identifiziert und durch Zustandsbeschreibungen charakterisiert werden, so daß weitreichende Extrapolationen in Vergangenheit und Zukunft möglich waren. Hinsichtlich der Myriaden von Sternen und Galaxien sowie der unzähligen schwarzen Materie im gesamten Kosmos war die Situation allerdings ganz ähnlich wie auf dem atomaren Niveau. Analog zur Thermodynamik eines abgeschlossenen Systems wurde die Einsteinsche Feldgleichung zu einer Zustandsgleichung der Raumzeit umformuliert. So wie z.B. Druck und Temperatur das Volumen eines Gases bestimmen, legen Energie und Impuls die Geometrie der Raumzeit fest.

Im Forschungsprogramm der modernen Physik ist die Natur selbst nicht mehr als Forschungsgegenstand erhalten geblieben. Das atomare Naturgeschehen wurde nur noch insoweit untersucht, wie es sich zeigte, wenn es mit realisierbaren Meßgeräten registriert werden konnte. Die Alltagsrationalität, die der menschlichen Erfahrung mit wahrnehmbaren und handhabbaren Dingen und Vorgängen der Umwelt erwuchs, wurde als unzureichend überwunden. Der Natur wurde keine eigene Seinsweise mehr unterstellt, sondern ihre Erkennbarkeit durch den Menschen stand im Vordergrund. Die Naturforscher folgten einer positivistischen Weltsicht mit dem Ziel einer subjektgebundenen Erklärung der Naturerscheinungen. Die Grundvorgänge wurden als zufällig und indeterminiert angenommen. Im Gegensatz zu den statistischen Methoden der Thermodynamik bezogen sich die Quantenstatistiken bereits auf einzelne Teilchen, deren Zustände aufgrund der prinzipiellen Meßwechselwirkungen fluktuierten. Die mikroskopischen Elementarteilchen konnten nur noch in Abhängigkeit technisch aufwendiger Experimente in Zustände versetzt werden, die kaum mehr Extrapolationen im Rahmen der sich ausweitenden Wahrscheinlichkeitsverteilungen zuließen. Weitreichende Zustandsbeschreibungen waren nicht mehr möglich. Vielmehr wurden die Meßoperationen beim Experimentieren als Operatoren in die Theorie aufgenommen. Mit dem Aufbau des Experiments wurde überhaupt erst festgelegt, welche Zustände möglich waren bzw. welche Eigenschaften die Atome haben konnten. Da es bei Meßoperationen, wie bei allen Handlungen, im allgemeinen auf die Reihenfolge ankommt, wurde dem atomaren Zustandsraum die nichtkommutative Struktur der Operatorenalgebra aufgeprägt: ${\bf qp - pq} = i\hbar$. Diese Vertauschungsrelation bildet den theoretischen Kern der gesamten modernen Physik.

Im Forschungsprogramm der neoklassischen Physik geht es darum, die Prinzipien der klassischen Physik wiederzubeleben und auch die Mikrophysik in natürlicher Weise der Alltagsrationalität zugänglich zu machen. Nicht das Trennende zwischen klassischer und moderner Physik gilt es herauszuarbeiten, sondern das Gemeinsame wird im Vordergrund stehen. Folgende Parolen sollen als Richtlinien dienen, um zu sehen, wie weit die klassischen Prinzipien zwingend abgeschwächt werden müssen bzw. um zu prüfen, ob sie nicht vielleicht auch überzogen sind:

• Seinslehre statt Erkenntnistheorie!
• Realismus statt Positivismus!
• Objektivität statt Subjektivismus!
• Determinismus statt Wahrscheinlichkeit!
• Kausalität statt Zufälligkeit!
• Ordnung statt Chaos!

Wie weit das Festhalten bzw. Wiedererlangen der klassischen Prinzipien reichen wird, soll am Beispiel dreier Theorien näher ausgeführt werden: der Bohmschen Mechanik , der stochastischen Elektrodynamik und der Quantengravitation . Unzufrieden mit dem Positivismus Bohrs und Heisenbergs geht es Bohm im Anschluß an die Einsteinsche Arbeit zur Unvollständigkeit der Quantenmechanik darum, die Quantentheorie wieder aus klassischen Prinzipien heraus zu verstehen. 1952 tritt er mit zwei Arbeiten hervor: A suggested interpretation of the quantum theory in terms of ``hidden'' variables, I and II. Er beginnt mit den Worten: The usual interpretation of the quantum theory is self-consistent, but it involves an assumption that cannot be tested experimentally, that the most complete possible specification of an individual system is in terms of a wavefunction that determines only probable results of actual measurement processes. Demgegenüber stellt er in Aussicht, that it is not necesarry for us to give up a precise, rational, and objective description of individual systems at a quantum level of accuracy. Seine physikalische Interpretation der Schrödingergleichung beginnt mit dem Ansatz:

$$\psi = Re^{{iS} \over {\hbar}}$$

Im Gegensatz zur komplexen Funktion $\psi$ werden R und S als reel angenommen. Für die Wahrscheinlichkeitsdichte P=R² erhält er im Anschluß an Hamilton:

$${{\partial P} \over {\partial t}} + \vec{\nabla}(P\vec{v})=0$$

Das Geschwindigkeitsfeld $\vec{v}$ folgt dabei aus dem Gradienten der Wirkungsfunktion S:

$$\vec{v} = {1 \over m} \vec{\nabla} S$$

Mit der Zusatzbedingung für den Impuls: $\vec{p} = \vec{\nabla} S$ und dem skalaren Potential $V(\vec{x})$ erhält Bohm folgende Newtonsche Bewegungsgleichung:

$$m{{d^2 \vec{x}} \over {dt^2}} = - \vec{\nabla} V(\vec{x}) - {\hbar \over {2m}} {{{\nabla}^2 R} \over {R}}$$

Im Gegensatz zu Heisenberg nimmt Bohm die objektive Existenz der Teilchenbahnen $\vec{x}(t)$ an, die nicht erst dadurch entstünden, daß wir sie beobachteten. Die Statistik des Quantenpotentials ist nach Bohm lediglich die Konsequenz unserer Unkenntnis der genauen Anfangsbedingungen der Teilchenbahnen. Unter folgenden drei Annahmen folgt die Quantenmechanik aus der Bohmschen Mechanik:

• Die Wirkungswelle $\psi$ genügt der Schrödingergleichung.
• Die Teilchenimpulse folgen dem Gradienten der Wirkungsfunktion: $\vec{p} = \vec{\nabla} S$.
• Das Teilchenensemble wird durch die Wahrscheinlichkeitsdichte $\psi^{\star} \psi$ bestimmt.

Bohm hatte durch Herleitung einer Newtonschen Bewegungsgleichung für die Teilchenorte im Konfigurationsraum eine realistische Interpretation der Quantentheorie erreicht. Die Existenz des nichtlokalen Quantenpotentials allerdings blieb für Einstein weiterhin ein Stein des Anstoßes.

1964 griff Bell das Problem der quantenmechanichsen Unvollständigkeit auf. In seiner Untersuchung On the Einstein-Podolsky-Rosen paradox konnte er zeigen, daß jede Ergänzung der Quantentheorie um lokale verborgene Variable den statistischen Vorhersagen der Quantenmechanik widersprach. Für eine Realisierung des Einsteinschen Gedankenexperiments nahm er Spinmessungen an zwei von einander separierten Teilchen eines gemeinsames Spin-Zustandes an. Als verborgene Variable setzte er einen beliebigen Parameter $\lambda$ an, von dem die Resultate der Messungen A und B der Spin-Zustände $\bf{\sigma_1 a}$ und $\bf{\sigma_2 b}$ abhängen konnten: $A(\bf{a}, \lambda) = \pm 1$, $B(\bf{b}, \lambda) = \pm 1$. Als wesentliche Annahme setzte Bell die jeweilige statistische Unabhängigkeit der Meßergebnisse von A und B voraus. Mit der Wahrscheinlichkeitsdichte $\rho(\lambda)$ erhielt er für den Erwartungswert $P(\bf{a}, \bf{b})$ des Produktes der beiden Spin-Komponenten $\bf{\sigma_1 a}$ und $\bf{\sigma_2 b}$:

$$P({\bf{a}, \bf{b}}) = \int d\lambda \, \rho(\lambda) A({\bf{a}}, \lambda) B({\bf{b}}, \lambda)$$

Dieses allgemeine Resultat widersprach allerdings dem quantenmechanischen Erwartungswert:

$$<\bf{\sigma_1 a}\, \bf{\sigma_2 b}\gt = - \bf{a b}$$

Bzgl. vier verschiedener Spin-Orientierungen, die um jeweils $\pi /4$ verschoben angenommen wurden, kam folgende Form der berühmten Bellschen Ungleichung heraus:

$$\vert P(a, b) - P(a, b') + P(a', b) + P(a', b')\vert \le 2$$

Seitdem erstmals 1982 die Gültigkeit der Quantenmechanik im Gegensatz zu einer Theorie mit lokalen verborgenen Parametern experimentell bestätigt werden konnte, galt Einstein als widerlegt und die Kopenhagener Deutung erhielt ungeheuren Auftrieb. Kaum jemand hatte allerdings zur Kenntnis genommen, daß Bells Ungleichung zwar eine Erweiterung der Quantenmechanik um lokale Parameter ausschloß, die nichtlokalen verborgenen Ortsvariablen der Bohmschen Mechanik aber unberührt ließ.

Für Realisten blieb die Bohmsche Mechanik als Grundlage der Quantenmechanik weiterhin attraktiv. Und so stellt Dürr in seinem gleichnamigen Lehrbuch eine neue Theorie für die Bewegung von Teilchen auf, die in gewissem Sinne minimal ist, die die Galileische Raum-Zeit-Symmetrie respektiert und die die Newtonsche Mechanik als Näherung enthält. Die statistische Mechanik dieser Theorie liefert in idealisierten Situationen den quantenmechanischen Formalismus zur Beschreibung der statistischen Ausgänge von Experimenten. Für ein N-Teilchensystem mit Massen m_k und Orten q_k im Konfigurationsraum gelten folgende Gleichungen:

$${{dq_k} \over {dt}} = {\hbar \over {m_k}} \Im {{\vec{\nabla}_k \psi} \over {\psi}}(q,t)$$

dq_k/dt bestimmt das Geschwindigkeitsfeld $v^{\psi}(q_k,t)$ und $\psi$ gehorcht der Schrödingergleichung:

$$i \hbar {{\partial \psi} \over {\partial t}}(q,t) = \sum{{\hbar^2} \over {2m_k}} \Delta \psi(q,t) + V(q)\psi(q,t)$$

Mit dem Quantenfluß

$$\vec{j}^{\psi}_k = (\hbar /m_k) \Im \vec{\nabla}_k \psi$$

ergibt sich folgender Zusammenhang für das Geschwindigkeitsfeld:

$$\vec{v}^{\psi} = {{\vec{j}^{\psi}} / {\psi^{\star}\psi}}$$

Unter der Annahme der Äquivarianz von Wahrscheinlichkeitsmaß und Geschwindigkeitsfeld formuliert Dürr die Quantengleichgewichtshypothese, nach der das Bornsche statistische Gesetz gilt: $\rho = \psi^{\star}\psi$. In Analogie zur Boltzmann-Verteilung: $\rho \sim e^{- \beta \epsilon}$ ist die Bohmsche Mechanik eine statistische Mechanik zur Quantenmechanik. Für Dürr ist sie die minimale Vervollständigung der Schrödingerschen Theorie, die darin bestehe, daß wir auch ,,Teilchen`` meinen, wenn wir ,,Teilchen`` sagen.

Die Bohmsche Mechanik als statistische Mechanik der Quantenmechanik erfüllt alle Bedingungen, die an eine klassische Theorie zu stellen sind. Sie nimmt die reale Existenz von Teilchen an, denen in objektiver Weise Orte und Geschwindigkeiten, Massen und Ladungen, Impulse und Energien zugeordnet werden können. Damit ist die Bohmsche Mechanik eine realistische und objektive Seinslehre. Die Entwicklungsgleichungen für das Führungs- und Geschwindigkeitsfeld sind kausal und deterministisch. D.h. fixierte Anfangs- und Randbedingungen legen den zeitlichen Verlauf des Führungsfeldes und der Teilchenorte fest. Die Quantengleichgewichtshypothese trägt lediglich dem Umstand Rechnung, daß die Anfangs- und Randbedingungen für Mikroobjekte nicht beliebig genau angebbar sind. Und in Analogie zur Boltzmannkonstanten k handelt es sich bei der Planckkonstanten h bloß um einen Skalierungsfaktor zwischen Mikro- und Makrophysik.

Warum hat sich die Bohmsche Einsicht bisher nicht durchsetzen können? Sie wurde im Ansatz bereits 1927 von de`Broglie formuliert. Was machte die orthodoxe Quantenmechanik demgegenüber so attraktiv? Wirkten sich ähnlich wie auf die kritische Theorie die politischen Verhältnisse der Weimarer Republik auf das Theorienverständnis aus? War es die Komplementaritäts-Philosophie und vor allem die überragende Persönlichkeit Bohrs , die der Quantenmechanik ihren prägenden Stempel aufdrückte? Oder dominierten eher innerphysikalische Gründe die Ignoranz gegenüber Alternativen? Die Bohmsche Mechanik ist aufgrund ihrer Nichtlokalität nicht Lorentz-invariant. Das ist die orthodoxe Quantenmechanik auch nicht. Wie ist die Lokalität der QFT damit zu vereinbaren? Nach Mack ist die Nichtlokalität lediglich ein Definitionskriterium für Emergenz. D.h. nichtlokale Effekte sollen letztlich aus lokalen Wechselwirkungen im Rahmen einer verallgemeinerten Eichtheorie verstanden werden können. Das ist bisher noch Programm. Ebenso unvollendet ist der Versuch einer Vereinheitlichung von ART und QFT geblieben.

Bell und Goldstein haben wiederholt darauf hingewiesen, daß eine am Meßverfahren orientierte Theorie in der Kosmologie keinen Sinn mache. Vielmehr sei es gerade die objektiv-realistische Behandlung der Teilchenorte und des Führungsfeldes $(q_k, \psi)$ innerhalb der Bohmschen Mechanik, die eine naheliegende Verbindung mit der ART erlaube, indem die Ortskoordinaten zur Metrik und das Bohmsche Führungsfeld zum Materiefeld verallgemeinert würden: $(g_{\mu \nu}, \Psi)$. In seiner Arbeit Ontological clarity and the conceptual foundations of Quantum Gravity formuliert Goldstein im Anschluß an das Verfahren der kanonischen Quantisierung einen ähnlichen Zusammenhang für die Metrik wie Dürr für die Orte:

$${dg_{ij} \over d\tau } (x^a) = G_{ijab} \Im \left({1 \over \... ...{{\delta \Psi (g)} \over {\delta g_{ab} (x^a)}} \right) N(x^a)$$

Die Wheeler-DeWitt-Gleichung der Quantenkosmologie bestimmt $\Psi (g)$ und übernimmt die Rolle der Schrödinger-Gleichung. G_ijab steht für die Supermetrik, die eine Funktion der Metrik ist. Und N(x^a) bezeichnet die sogenannte Lückenfunktion, die von der Wahl der Hyperflächen-Schichtung abhängt. Ihre Eindeutigkeit ist noch ein offenes Problem. In der Quantengravitation wird die allgemein-relativistische Invarianz der vierdimensionalen Raumzeit durch eine zeitliche Schichtung dreidimensionaler Ortsräume dargestellt. Analog zur lokalen Annäherung des gekrümmten Riemannschen Raumes durch den Minkowskiraum in der ART kann die Hyperflächen-Schichtung der Quantengravitation durch eine Relativzeit-Invarianz der Bohmschen Mechanik für den Labormaßstab angenähert werden. Wie Bell in Verbindung mit der Frage Are there quantum jumps? hervorhebt, ist die Relativzeit-Invarianz als Näherung der Lorentz-Invarianz im Rahmen einer nichtrelativistischen Theorie auffaßbar. Zudem könnten, wie beim Konzept der Symmetriebrüche im Standard-Modell, die abgeschwächten Raumzeit-Invarianzen als Symmetriebrüche im Rahmen der Quantengravitation verstanden werden.

Die orthodoxe Quantenmechanik ist auf die experimentelle Situation im Labor zugeschnitten. Dieser im Vergleich mit der Kosmologie eher bescheidene Anspruch ist der Hauptgrund für die instrumentalistische Sichtweise und die positivistische Philosophie. Entsprechend wird die Wellenfunktion nicht als Wirkungs- oder Führungsfeld angesehen, sondern lediglich als Wissensreservoir oder Information interpretiert. Die durch das Wahrscheinlichkeitsmaß beschriebene Zufälligkeit der Grundvorgänge beim radioaktiven Zerfall wie bei der spontanen Emission von Lichtquanten wird dem Meßeingriff in Verbindung mit der experimentellen Situation zugeschrieben. Demgegenüber sehen die Physiker mit objektiver Sichtweise und realistischer Philosophie den Grund der Zufälligkeit in den Naturvorgängen selbst. Sie unterstellen eine objektive Existenz stochastischer Prozesse. Eine Zwischenposition nimmt die Ensemble-Interpretation der Wahrscheinlichkeit in der statistischen Mechanik ein. Man gerät allerdings in Schwierigkeiten, wenn man sie auf das Universum als Ganzes anzuwenden versucht. Alternative Quantentheorien auf der Basis stochastischer Prozesse wurden bereits Ende der 1920er Jahre vorgeschlagen. Versuche einer klassischen Alternative zur QED werden unter dem Titel stochastische Elektrodynamik (SED) verfolgt. Als Ursache der stochastischen Prozesse werden die reale Existenz der ZPE und des ZPF angesehen. In der QED dagegen ist die ZPE lediglich das Reservoir virtueller Quanten im Rahmen der Unbestimmtheitsrelationen.

Die SED geht aus von der Planckschen Entdeckung der ZPE bei der Analyse seiner Strahlungsformel. Danach setzt sich die spektrale Energiedichte $\rho(\omega , T)$ zusammen aus dem Produkt $N(\omega )$ der Zahl der Eigenschwingungen im Einheitsvolumen und der mittleren Energie $E(\omega , T)$ der Feldoszillatoren der Frequenz $\omega$. Mit $N(\omega ) = \omega^2 / \pi^2 c^3$ und $E_0 = {1\over 2} \hbar \omega$ folgt für $\rho_0 = \rho(\omega , 0)$:

$$\rho_0(\omega ) = {{\hbar \omega^3}\over {2 \pi^2 c^3}}$$

Damit ist die Planckkonstante als Intensitätsmaß für die Fluktuationen des ZPF eingeführt worden. Ähnlich wie die Boltzmannkonstante als Intensitätsmaß für die Wärmeschwankungen angesehen werden kann. Als Zufallsvariablen des ZPF erweisen sich die Amplituden $a_{{\bf k}\lambda}, a_{{\bf k}\lambda}^{\star}$, z.B. in der Entwicklung des Vektorpotentials ${\bf A}({\bf x}, t)$ nach ebenen Wellen im Volumen V:

$${\bf A}({\bf x}, t) = c \sum_{{\bf k}\lambda} \sqrt{{\pi \hb... ...\bf k}\lambda}^{\star} e^{i\omega_k t - i{\bf k}{\bf x}}\right)$$

${\bf k}$ meint den Wellenvektor und $\lambda$ den Polarisationsindex. Für die Amplituden gilt natürlich im Mittel: $<a_{{\bf k}\lambda} a_{{\bf k}\lambda}^{\star}\gt = 1$. Werden die Untersuchungen des ZPF auf das thermische Gleichgewicht des Strahlungsfeldes ausgedehnt, ergibt sich auch das Verteilungsgesetz <n_i>_B der Bosestatistik. Und zwar ohne die Existenzannahme diskreter Lichtquanten. Denn beim ZPF handelt es sich im Prinzip um ein kontinuierliches Maxwellfeld, dessen Amplituden eine Zufallsmenge bilden.

Zudem werden die Einsteinschen Übergangswahrscheinlickkeiten bei der Absorption sowie der spontanen und induzierten Emission als ZPF-Effekte verständlich. Auch Streuungseffekte wie der Compton-Effekt sind ohne Quantisierungsannahmen berechenbar. Und als Umgebungseffekte des ZPF erweisen sich der Casimier-Effekt, die Van der Waals - Kräfte und der Unruh-Effekt. Last but not least läßt sich die träge Masse aus der Gegenwirkung des ZPF beim Beschleunigen von Objekten verstehen. Aufgrund des Äquivalenzprinzips wäre die Masse damit schlechthin auf ZPE zurückgeführt. Der Clou dabei ist die instantane Allgegenwart des Vakuums. Da das ZPF Lorentz-invarinat ist, scheint der Einsteinsche Traum von einer lokalen und realistischen Theorie verwirklichbar zu sein. Auch die Annahme der statistischen Unabhängigkeit als Voraussetzung der Bellschen Ungleichung erscheint im Rahmen der SED nicht mehr zwingend.

Schwierigkeiten ergeben sich allerdings mit der Anzahl der Eigenschwingungen im ZPF, die jeweils den Energiebeitrag von ${1\over 2} \hbar \omega$ enthalten und im Prinzip mit beliebig hoher Frequenz auftreten können. D.h. die Gesamtenergie des Vakuums strebte gegen unendlich und als Beitrag zum Einsteinschen Energie-Impuls-Tensor wäre die Auswirkung auf die Raumkrümmung so groß, daß das Universum sofort im Unendlichen verschwände. Trägt das ZPF also überhaupt zur Gravitation bei? Wo läge die cutoff - Frequenz einer sinnvollen Theorie? Bei der Planckfrequenz $\omega_P$ oder eher bei der Comptonfrequenz $\omega_C$? Fairerweise muß angemerkt werden, daß Divergenzprobleme auch in der QED auftreten. Dort sind ausgeklügelte Renormierungsverfahren entwickelt worden, um die Ergebnisse der Theorie mit den prinzipiell immer endlichen Resultaten der Experimente vergleichen zu können. Warum das mit einer unglaublichen Genauigkeit von bis zu 12 Stellen gelingt, ist noch weitgehend unverstanden. In der SED tritt weiterhin das Problem auf, schon beim Verständnis eines so einfachen Systems wie dem Wasserstoffatom zu scheitern; denn das isolierte H-Atom ist innerhalb der SED instabil. Da isolierte Betrachtungen einzelner Atome allerdings höchst künstlich sind, hat das Scheitern eher Erkenntniswert. Zudem weisen astronomische Untersuchungen darauf hin, daß freie H-Atome im All in der Tat nicht stabil sind. Die jeweilige Umgebung scheint also wesentlich zur Stabilität beizutragen. Der in den instantanen Quantenkorrelationen aufscheinende Holismus könnte in der realen Existenz des ZPF seine Erklärung finden. Es sind noch bei weitem nicht alle Ergebnisse der QED in der SED nachvollzogen worden. Insbesondere bei nichtlinearen Effekten höherer Ordnung versagt die SED. De la Pena und Cetto weisen in ihrem Buch The Quantum Dice im Ausblick darauf hin, daß die SED letztlich zu einer schon im Ansatz nichtlinearen Theorie komplexer Systeme erweitert werden müßte.

Die Ansicht, daß kontinuierliche Felder in Verbindung mit dem Atomismus nur jeweils genäherte Mittelwerte über endliche Volumina sein können, vertrat schon Einstein. Und bereits 1924 nahm er die Existenz zufälliger Fluktuationen des metrischen Tensors an, um die Beschreibung eines wirklichen, allgegenwärtigen Materiefeldes zu ermöglichen. Dabei galt ihm jegliches Indiz für Zufälligkeit als Anzeichen einer statistisch-näherungsweisen Beschreibung der exakt-geordneten Grundvorgänge. Nicht nur die ART, sondern auch die QFT sind demnach lediglich effektive Theorien auf mittlerem Beschreibungsniveau. Die Mehrzahl der Theoretiker nimmt Quantenfluktuationen auch auf dem Niveau der Plancklänge an:

$$l_P = \sqrt{{G \hbar}\over c^3} \sim 10^{-35}\, m$$

Objektiv-stochastische Theorien des Universums werden von Sidharth aus den Fluctuations in the Quantum Vacuum entwickelt sowie im Rahmen einer allgemeinen Prozessphysik aus den Iterationen eines selbstbezüglichen Rauschens (SRN) zu formulieren versucht. Danach sind Ordnungsstrukturen im Kosmos die seltenen Ausnahmen und von flüchtiger Vergänglichkeit. Diese Weltsicht wird in verblüffender Weise gestützt durch Einsichten der Zahlentheorie. Die Berechnung der Haltewahrscheinlichkeit einer universalen Turing-Maschine hat nämlich gezeigt, daß sie gleichbedeutend mit reinem Zufall ist, also nicht vom idealen Münzwurf unterschieden werden kann. Beweise sind die höchst seltene Ausnahme, Wahrheiten ohne Gründe, Ereignisse ohne Ursache der astronomisch häufige Regelfall.

Zu den Ausnahmen unter den Physikern, die nach wie vor eine realistisch-deterministische Beschreibung des Universums im Rahmen einer vereinheitlichten Theorie der Quantengravitation für möglich halten, gehört `t Hooft . In seinem populären Buch In search of the ultimate building blocks hebt er hervor: The history books say that Bohr has proved Einstein wrong. But others, including myself, suspect that in the long run, the Einsteinian view might return. Unterdessen ist er mit mehreren Arbeiten hervorgetreten, in denen er die Quantengravitation als dissipativ deterministisches System untersucht. Er schreibt: A theory is developed that will not postulate the quantum states as being its central starting point, but rather classical deterministic degrees of freedom. Quantum states, being mere mathematical devices enabling physicists to make statistical predictions, will turn out to be derived concepts, with a not strictly locally formulated definition. Und ganz im Sinne Einsteins, Chaos aus einer unterliegenden Schicht der Ordnung zu erklären, formuliert `t Hooft die Perspektive: It may still possible that the quantum mechanical nature of the phenomenological laws of nature at the atomic scale can be attributed to an underlying law that is deterministic at the Planck scale but with chaotic effects at all larger scales.